Mechanikos špera

Materialiojo taško ir kietojo kūno slenkamojo judėjimo kinematika.

Mechanika. Mechaninis judėjimas – tai kūnų ar jų dalių tarpusavio padėties

kitimas erdvėje ir laike.Mechanika – yra fizikos šaka, tirianti

materialiųjų kūnų mechaninį judėjimą ir jų tarpusavio sąveiką Ji nagrinėja

tik tokias materialiųjų kūnų sąveikas, dėl kurių kinta kūnų taškų judėjimo

greitis arba kūnai deformuojasi. Mechaninis judėjimas – tai paprasčiausia

materijos judėjimo forma. Judant kūnui gali kisti gravitacinė,

elektromagnetinė sąveika, masė, kūno matmenys ta kryptimi, kuria jis juda.

Mechanika nagrinėja sukamąjį, svyruojamąjį ir slenkamąjį judėjimą.

Klasikinė – tai Niutono dėsniais pagrysta mmechanika. Kvantinė mechanika –

nagrinėja mikrodalelių ir jų sistemų vidines savybes, jų judėjimą ir su juo

susijusius reiškinius. Reliatyvistinė mechanika- nagrinėja kūnų judėjimą

greičiais, artimais šviesos greičiui vakuume. Klasikinė mechanika dar

skirstoma į statiką, kinematiką, dinamiką. Statika- tiria jėgų veikiamų

kūnų pusiausvyrą. Kinematika- nagrinėja kūnų judėjimą nesiedama jo su

fizikinėmis priežastimis. Dinamika – tiria kūno judėjimo kinematinių

charakteristikų priklausomybę nuo kūno ir jį veikiančių jėgų.

Erdvė ir laikas klasikinėje mechanikoje. Materialieji kūnai be paliovos

juda, vystosi, kinta. Vienalytiškumas erdvės – visi erdvės taškai

ekvivalentūs ta prasme, kad visuose juose kūnų judėjimo dėsniai ir

geometriniai sąryšiai vienodi. Kita erdvės simetrijos savybė yra jos

izotropiškumas: erdvėje nėra privilegijuotų krypčių, visomis kryptimis

erdvės savybės vienodos. Klasikinė mechanika teigia, kad laikas visai

Visatai yra vienodas. Taigi laikas yra vienalytis arba pasižymi

transliacine simetrija. Mokslinę erdvės ir laiko sampratą pateikia

dialektinis mmaterializmas. Objektyviai egzistuojantys erdvė ir laikas yra

pagrindinės materijos būties formos: erdvė išreiškia materijos tįsumą ir

struktūriškumą, o laikas pasireiškia materialiųjų objektų egzistavimo

trukme, jų būsenų kaitos nuoseklumu.Erdvė ir laikas neatskiriami nuo

materijos, taigi ir vienas nuo kito.

Materialusis taškas. Šią sąvoką fizikoje žymime materialųjį objektą, kurio

matmenų ir formų nepaisome, laikome tašku. Jo padėtis nusakoma taip pat

kaip ir geometrinio taško – arba trimis koordinatėmis, arba spinduliu

vektoriumi.

Ataskaitos sistema. Bet kuris judėjimas yra reliatyvus ir todėl jį reikia

nagrinėti pasirinktoje atskaitos sistemoje. Atskaitos sistemą – sudaro

koordinačių sistema, susieta su kokiu nors kūnu, ir laikui atskaičiuoti –

laikrodis. Dešinine koordinačių sistema- vadiname jeigu, atlenkus statmenai

dešinės rankos nykštį, smilių ir didįjį pirštą, jų kryptys sutampa su ašių

Ox, Oy ir Oz teigiamomis kryptimis. Kai vienos ašies kryptis pakeičiama

priešinga, gaunama kairinė koordinačių sistema. Materialiojo taško padėtį

atskaitos sistemoje laiko momentu t nusakome trimis koordinatėmis x,y,z

arba iš koordinačių pradžios išvestu spinduliu r. [pic]

Kinematinėmis judėjimo lygtimis- vadinamos skaliarinės lygtys x=x(t);

y=y(t); z=z(t) arba vektorinė lygtis r=r(t).

Materialiojo taško padėčiai nusakyti skiriami 3 atvejai.1) Materialusis

taškas juda išilgai tiesės. Vienmačiu judėjimu – vadiname, kai materialiojo

taško padėtį nusako viena koordinate arba pastovios krypties spinduliu

vektoriumi.2) Judančio materialiojo taško spindulys vektorius brėžia

plokštumą. Jo padėčiai nusakyti reikia dviejų koordinačių, todėl tokį

judėjimą vadiname – dvimačiu arba plokštuminiu. 3) Kai materialiojo taško

padėčiai nusakyti reikalingos trys koordinatės, tai – trimatis arba

erdvinis,judėjimas.

Materialiojo taško judėjimo greitis. Kinematika tiria vadinamąsias

kinematines judėjimo charakteristikas: judančio kūno taškų padėtį, judėjimo

trajektoriją,taškų judėjimo greitį,laiką. Trajektorija – vadiname judančio

materialiojo taško spindulio vektoriaus r galinio taško brėžiama kreivė.

Trajektorijos judėjimą skirstome į tiesiaeigį ir kreivaeigį. Poslinkio

vektorius – tai vektorius Δr=r-r1 išvestas iš materialiojo taško pradinės

padėties į jo padėtį duotuoju momentu.

A

r1

(r

0 r B

Vidutiniuoju greičiu – vadiname materialiojo taško poslinkio vektoriaus Δr

ir laiko tarpo Δt, per kurį jis pasislinko, santykis.ΰ=Δr/Δt. Materialiojo

taško judėjimo greitis lygus jo spindulio vektoriaus pirmajai išvestiniai

laiko atžvilgiu. Materialiojo taško greičio vektorius v yra lygiagretus

liestinei, ir jo kryptis sutampa su taško judėjimo kryptimi. Taigi

materialiojo taško greičio modulis yra lygus jo nueito kelio pirmajai

išvestinei laiko atžvilgiu.v=ds/dt; ds=vdt.

Materialiojo taško judėjimo pagreitis. Greičio pokytis Δv=v-v1. Santykis

ã=Δv/Δt rodo vidutinę greičio kitimo spartą, ir vadiname vidutiniuoju

pagreičiu. Šio santykio riba a=lim Δv/Δt=dv/dt nusako greičio kitimo spartą

laiko momentu t ir vadinama pagreičiu. Ir pagreitį užrašome

a=d/dt(dr/dt)=d2r/dt2. Taigi materialiojo taško pagreitis yra lygus jo

greičio pirmajai išvestinei laiko atžvilgiu Išreiškę greitį v ir spindulį

vektorių r projekcijomis užrašome taip: [pic]

Kietojo kuno inercijos momentas.Tarkime, kad kietasis kunas susideda is

mases m1, m2, m3,., mN materialiuju tasku. Kiekvieno ju atstuma iki

asies Oz pazymekime R1,R2,R3,.,RN .Tuomet ,sudeje ji sudaranciu

materialiuju tasku inerciju momentus, apskaiciuojame kuno inercijos momenta

Iz asies Oz atzvilgiu: IIz =m1R21+ m2R22+m3R23+.+m N R 2 N =( mi Ri

.Jeigu nepasome kuno moleku8lines strukturos ir ji laikome vientisu ,tai

inercijos momenta galime apskaiciuoti sitaip: visa kuna padalijame I

nykstamai mazo turio elementus Dv. Kiekvieno elemento mase dm=(dV ir

atstumas iki sukimosi asies R; taigi jo inercijos momentas dIz= R2dm=(

R2Dv.Heigenso ir Steinerio teorema. Kietojo kuno inercijos momentas visada

nusakomas konkrecios asies atzvilgiu. Keiciant asies padeti, bendruoju

atveju keiciasi ir kuno inercijos momentas. Sakysime asis O/z/eina per

mases m kuno masiu centra C, o kita, jai lygiagreti asis Oz eina atstumu l

nuo pirmosios Asims statmenoje plokstumoje nubreziame i mases mi

materialuji taska vektorius R/i, Ri ir jungianti asis vektoriu l. Sie

vektoriai tenkina lygybe Ri= l+ R/i .Nagrinejamo materialiojo tasko atstumo

iki asies O/z/ kvadratas yra R/2i , o iki asies Oz: R2i=(l+ R/I)2=l2+2l R/i

+ R/I2 Atsizvelge i sia lygybe , kuno inercijos momenta asies Oz atzvilgiu

uzrasome taip:Iz=( mi R2i= l2( mi+2l( mi R/i+ ( mi R/2i Visu kuna

sudaranciu materialiuju tasku suma ( mi=m yra kuno mase. Geometrine suma (

mi R/I lygi nuliui nes asis O/z/ eina per centra. Dydis ( mi R/2i yra kuno

inercijos momentas asies O/z/ atzvilgiu; ji pazymekime Ic taigi: Iz= Ic+ml2

.Si formule tai Heigenso ir Steinerio teoremos matematine israiska.

Sukamojo judejimo dinamikos pagrindinis desnis

Judesio kiekio momentas nejudancio tasko aatzvilgiu.

Mases mi marerialiojo tasko judancio greiciu vi spinduli vektoriu bet kokio

nejudancio tasko O atzvilgiu pazymekime ri.Materialiojo tasko spindulio

vektoriaus ri ir judesio kiekio Ki = mi * vi vektorine sandauga Li=ri*mivi

vainame materialiojo tasko judesio kiekio momentu tasko O atzvilgiu. Sis

apibrezimas tinka tik nerealitivistiniam, tiek ir releatyvistiniam judesio

kiekiui. Vektorius Li yra statmenas plokstumai nubreztai per vektorius ri

ir Ki . Vektoriai ri ir Ki ir Li orientuoti taip kaip desineje

koordinaciu sistemoje oreintuotos asiu Ox Oy ir Oz teigiamos kryptys.

Judesio kiekio momentas nejudancios asies atzvilgiu. Mases mi materialiojo

tasko judesio kiekio momento Li tasko O atzvilgiu projekcija Lzi bet

kokioje per ji ienancioje asyje Oz vadinama sio tasko judesio kiekio

momento asies atzvilgiu: Lzi = (ri*mivi)z .Sudeje algebriskai visu kietojo

kuno materialiuju tasku judesio kiekio momentus Lzi asies Oz atzvilgiu

gauname kuno judesio kiekio momenta tos pacios asies atzvilgiu:Lz = (Lzi

jeigu asis Oz yra kietojo kuno sukimosi asis tai kievieno materialiojo

tasko greicio vi kryptis sutampa su jo judejimo trajektorijos liestines

kryptimi; taigi vektorius vi statmenas vektoriui ri. Is vektoprines

sandaugos apibrezimo isplaukia kad vektoriaus Li modulis lygus

uzbruksnioto staciakampio plotui300.

Projekcijos Lzi skaitine verte lygi sio staciakampio projekcijos asiai Oz

statmenoje plokstumoje plotui. Kaip matyti paveiskle, Lzi = Rimivi = Izi(.

Taigi kietojo kuno judesio keikio momenta pastovios sukimosi asies

atzvilgiu galime isreiksti sitaip: Lz =

((Izi=(Iz. Iz=(Izi yra kuno

inercijos momentas asies Oz atzvilgiu. Judesio kiekio momentas kitaip

kinetinis momentas yra svarbus materialiojo tasko arba ju sistemos judejimo

dinamine charakteristika , naudojama nagrinejant ne tik makroskopiniu

objektu sukamaji judejima.

Sukamojo judejimo dinamikos pagrindinis desnis.pasinaudosami sandaugos

diferencijavimo taisykle materialiojo tasko judesio kiekio momentui

uzrasyta Li=ri*mivi lygybe diferancijuojame laiko atzvilgiu

dLi/dt=d(ri*mivi )/dt=(dri/dt)*mivi+ri*(d(mivi)/dt).

Rementis antruoju Niutono desniu materialiojo tasko judesio kiekio

isvestine laiko atzvilgiu lygi ji veikianciu jegu atstojamajai Fi .

Atsiszvelge I visa tai formule perrasome sitaip: dLi/dt=ri*Fi=Mi cia Mi yra

materialuju taska veikianciu jegu tastojamosios momentas tasko OO atzvilgiu.

Mi cia butu i-aji materialuji taska veikianciu vidiniu ir isoriniu jegu

atstojamasis momentas sukimosi tasko atzvilgiu. Susumave viesiems taskams

parasytas lygtis gauname: dL/dt=M cia L= (Li yra kuno judesio kiekio

momentas sukimosi tasko O atzvilgiu. Dydis M = (Mi

Savojoje atskaitos sistemoje dalelė nejuda (v=0) ir jos reliatyvistinė masė

[pic]. Pastarąjį dydį vadiname rimties mase. Naudojantis reliatyvistine

judesio kiekio išraiška, reliatyvistinės dinamikos pagrindinis dėsnis

užrašomas lygiai taip pat kaip ir Niutono dėsnis:

[pic]

Kai dalelę vienu metu veikia keletas jėgų, dydis F yra visų jėgų

atstojamoji.

MASĖS IR EENERGIJOS SĄRYŠIS

Specialioji reliatyvumo teorija įrodė universalųjį laisvosios dalelės

reliatyvistinės masės ir pilnutinės energijos W sąryšio dėsnį:

[pic]

Ši lygtis energiją W susieja su reliatyvistine mase mr arba atvikščiai.

Taigi masė ir energija viena be kitos neegzistuja ir visada proporcingos

viena kitai. Iš šio masės ir energijos sąryšio išplaukia, jog, kintant

vienam šių dydžių, proporcingai kinta ir antrasis. Jų pokyčius sieja

lygybė:

[pic]

Ši formulė išreiškia dalelės ar kūno reliatyvistinės masės ir pilnutinės

energijos vienalaikių pokyčių sąryšį. Kūno pilnutinę energiją sudaro jo

vidinė ir reliatyvistinė energijos kartu. Į kūno pilnutinę ir rimties

energiją neįeina jo potencinė energija, gaunama dėl išorinių jėgų laukų

poveikio.

RELIATYVISTINĖ KINETINĖ ENERGIJA

Atėmę iš kūno pilnutinės energijos rimties energiją , gauname

reliatyvistinę kinetinę energiją:

[pic]

Kai kūno judėjimo greitis v < c, tuomet

[pic]

Panaikinę iš judesio kiekio skaliarinės išraiškos ir pilnutinės energijos

formulės greitį v kūno pilnutinę energiją išreiškiame jo judesio kiekiu:

[pic]

RYŠIO ENERGIJA

Ryšio energija lygi darbui A, kurį reikia atlikti, kai norima suskaidyti

sąveikaujančių dalelių sistemą nesuteikianti joms kinetinės energijos.

Dalelių sistemos potencinė energija padidėja tiek, kiek atlikta darbo.

Vadinasi, priešingai reliatyvistinei mase rimties mmasė nėra esminė kūno

charakteristika, nes sąveikaujančių dalelių sistemos rimties masė yra

mažesnė už ją sudarančių dalelių, esančių laisvoje būsenoje, rimties masių

sumą. Šį masių skirumą vadinsime masės defektu. Kuo jis didesnis, tuo

didesnė dalelių sistemos ryšio energija.

TVERMĖS DĖSNIAI RELIATYVISTINĖJE FIZIKOJE

Potencialinių jėgų veikiama dalelė turi potencinę energiją Wp. Remiantis

reliatyvistinės dinamikos pagrindiniu dėsniu, galima įrodyti, kad šios

dalelės pilnutinės ir potencinės energijų suma yra pastovi t.y.:

[pic]

Laisvai dalelei (Wp=0) šis dėsnis užrašomas šitaip:

[pic]

KLASIKINĖS MECHANIKOS TAIKYMO RIBOS

Mechanika kuriai tinka specialiosios reliatyvumo teorijos postulatai ir iš

Lorenco ttransformacijų išplaukiančios išvados, vadinama reliatyvistine

mechanika.

Mikrodalelių judėjimo dėsnius ir tų dalelių bei jų sistemų kai kurias

vidines savybes tiria kvantinė mechanika.

Todėl klasikinė mechanika yra reliatyvistinės mechanikos atvejis, visiškai

tinkantis praktiniams poreikiams, kai tenka nagrinėti makroskopinių kūnų,

judančių mažais greičiais (lyginant su šviesos greičiu vakuume), judėjimą.

NEINERCINĖS ATSKAITOS SISTEMOS

Atskaitos sistemos, judančios su pagreičiu inercinių atskaitos sistemų

atžvilgiu, vadinamos neinercinėmis. Tokiose atskaitos sistemos pirmasis

Niutono dėsnis negalioja. Paprasčiausios neinercinės atskaitos sistemos yra

tokios, kurios žvaigždžių atžvilgiu juda su pagreičiu arba tik sukasi.

Laikas ir ervė neinercinėse atskaitos sistemose

Laikas ir ervė vienas su kitu susiję ir priklauso nuo judančios materijos,

todėl tikėtina, kad galima ir tokia atskaitos sistema, kurios |Tolygiai

kintamas judėjimas – jeigu greitis kinta vienoda sparta, tai pagreitis

pastovus. Greičio pokytis per baigtinį laiko tarpą

Δt=t2-t1; [pic]

Tangentinis ir normalinis pagreitis. Einant plokščia trajektorija iš vieni

taško į kitą, liestinės orto τ kryptis kinta.

[pic]

Kreiviui atvirkščią dydį R=1/δ vadiname – kreivumo spinduliu.

Materialiojo taško kreivaeigio judėjimo pagreitis. Kreivaeigį pagreitį

patogu nagrinėti naudojant vadinamas natūraliąsias ašis, kurios siejamos su

judančiu tašku. Tangentinis pagreitis. Δv=v1-v, materialiojo taško pagreitį

išreiškiame dviem komponentėmis[pic] santykio riba apibūdinanti greičio

modulio

Kitimo spartą, yra pagreičio a projekcija tangentės ašyje. Tangentinis

pagreitis – atitinkamai lygus [pic] Kai judėjimas yra greitėjantis

(dv/dt>0), tangentinis

pagreitis aτ yra lygiagretus greičio vektoriui v, o kai judėjimas

lėtėjantis (dv/dt<0), dydis aτ yra antilygiagretus greičiui v.

Normalinis pagreitis. Greičio ppokyčio komponentė Δvn susidaro dėl to, kad

kinta kryptis. Normaliniu pagreičiu – vadiname santykio Δvn/ Δt ribą,

nusakančią greičio krypties kitimo spartą. [pic] Pagreičio a projekcija

normalės ašyje yra teigiama todėl [pic]Kadangi vektoriaus an kryptį rodo

n, tai gauname: [pic].

Pilnutinis pagreitis. Netolygiai judančio kreiva plokščia trajektorija

materialiojo taško pagreičio išraiška:

[pic]

Šis pagreitis vadinamas pilnutiniu pagreičiu.

Jis susideda iš tangentinio pagreičio ir normalinio pagreičio, todėl jo

mudulis:

[pic]

Absoliučiai kieto kūno slenkamasis judėjimas. Kietuoju kūnu – vadiname

medžiagos agregatinė būsena, kuri normaliomis sąlygomis pasižymi patvaria

forma. Kūno judėjimas yra slinkimas. Tai judėjimas, kai kūne nubrėžta bet

kuri tiesės atkarpa, kūnui judant vektoriaus AB kryptis nekinta.rB=rA+AB.

Slenkant absoliučiai kietam kūnui, nekinta nei vektorius, nei modulis,

todėl:d/dt(AB)=0. Slenkant absoliučiai kietam kūnui, visų jo taškų

trajektorijos, greičiai ir pagreičiai yra vienodi.

Materialiojo taško ir kietojo kūno slenkamojo judejimo dinamika.

Niutono dėsniai.

Mechanikos dėsnis vadinamas pirmuoju Niutono dėsniu: kiekvienas kunas

išlaiko rimties arba tolygaus tiesiaeigio judėjimo būsena tol kol kitų kūnų

poveikis nepriverčia tą būseną pakeisti. Todėl išjudintas kūnas, jeigu jo

neveiktu pasipriešinimo jėgos, judėtų amžinai, t.y. judėjimui palaikyti

išorine jėga nereikalinga. Ši kūnų savybė vadinama inertiškumu, o pirmas

Niutono desnis-inercijos desniu.

MasĖ. Veikiant kūną kitais kūnais, jo greitis kinta ne per akimirką, bet

palaipsniui. Taip pasireiškia kūno inertiškumas. Materialiųjų kūnų

inertiškumui išreikšti Niutonas įvede fizik. dydi- masę. Masė susijusi su

materialių objektų fundamentąlia savybe- gravitacija. Dabartinių matavimų

tikslumu galima teigti, jog inercinė mmase lygi gravitacinei masei.

yra kuna veikianciu isoriniu jegu atstojamasis momentas si formolu

matematiskai isreiskia apie nejudanti taska besisukancio kietojo kuno

dinamikos pagrindini desni: kuno judesio kiekio momento nejudancio tasko

atzvilgiu kitimo greitis yra lygus ji veikianciu isoriniu jegu atstojamajam

momentui to paties tasko atzvilgiui dL/dt=M formule uzrase projekcijos

Oz asyje gauname apie nejudama asi Oz besisukanciu kietojo kuno dinamikos

pagrindinio desnio matematini israiska. dLz/dt=Mz. Taigi

besisukancio kietojo kuno kaip ir materialiojo tasko inertiskuma apibudina

inercijos momentas. Judesio kiekio momento tvermes desnis. Jeigu apie

nejudenti taska besisukanciam kunui parasytoje dL/dt=M dydis M (0 tai

gaunamas judesio kiekio momento tvermes atvejis dL/dt=0 ir L=const. Sis

desnis formuluojamas sitaip: kai kuna veikianciu isoriniu jegu atstojamasis

momentas sukimosi tasko tazvilgiu tapatingai lygus nuliui tuomet kuno

judesio kiekio momentas to tasko atzvilgiu laikui begant nekinta. Sis

desnis tinka ir uzdarajai kunu sistemai.Judesio kiekio momento asies

atzvilgiu tvermes desniu naudojasi baleto sokejai ri dailiojo ciuozimo

meistrai. Judesio kiekio momento tvermes desnis buvo gautas rementis

klasikine mechanika, kurios taikymo srytis gana ribota. Taciau sis tvermes

desnis yra universalus.Ji taiko reliatyvistine ir kvantine mechanika.

Besisukancio kuno kinetine energija. Cia nagrinejimas paprasciausias

atvejis t.y. apie nejudama asi besisukanti absoliuciai kietaji kuna.

Atstumu Ri nutolusio nuo sukimosi asies mases mi materialiojo tasko

linijinio greicio modulis vi = (Ri ir jo kinetine energija.

Wki=(mivi2 )/2=(miRi2(2)/2=(Izi(2)/2 apie nejudama asi besisukancio

kietojo kuno kinetine energija lygi visu ji

sudaranciu materialiuju tasku

kinetiniu energiju sumai: Wk=(Wki=(2/2(Izi=Iz(2/2 cia dydis Iz =(Izi yra

kuno inercijos momentas aies Oz atzvilgiu. Taigi apie nejudama asi

besisukanciojo kietojo kuno kinetine energija tiesiogiai proporcinga kuno

inercijos momento tos asies atzvilgiu ir kampinio greicio kvadratu

sandaugai. Besisukancio kuno kinetines energijos prilausomybe nuo jo

inercijos momento pagrystas smagraciu naudojimas. Del smagraciu viekimo

vidaus degimo varikliu bei garo masinu varomi laivai plauki tolygiai,

tolygiau vaziuoja traukiniai , automobiliai ir kt. Inercinese masinose

smagratis yra jas varancios energijos akumuliatorius.

6.2. Galilėjaus transformacijų invariantai

Pagreičio invariantiškumas. Pirmoji greičio išvestinė laiko atžvilgiu

yra pagreitis. Diferencijuodami formulę, gauname: [pic], arba: a=a’, nes

pastovaus pranešimo greičio v0 išvestinė laiko atžvilgiu lygi nuliu.Taigi

pagreičiai abiejose atskaitos sistemose yra lygūs. Dydžiai, kurių skaitinės

vertės nekinta, transformuojant koordinates, t.y. pereinant iš vienos

koordinačių sistemos į kitą, vadinami tų transformacijų invariantas. Todėl

pagreitis yra Galilėjaus transformacijų invariantas.

Mechanikos dėsnių invariantiškumas. Klasikinėje mechanikoje materialiojo

taško masė m laikoma nepriklausoma nuo jo judėjimo greičio, t.y.

nepriklausoma nuo atskaitos sistemos. Iš masės ir pagreičio invariantiškumo

darome išvadą, kad visose atskaitos sistemose nagrinėjamą materialųjį tašką

veikia vienoda jėga F=ma. Kadangi daugelis mechanikos reiškinių yra

veikiami jėgos, tai pereinant iš vienos inercinės sistemos į kitą,

nesikeičia mechaniniai reiškiniai ir juos aprašančios dinamikos lygtys.

Lygtys, kurių pavidalas nepasikeičia, pakeitus jose vienos sistemos

koordinates ir laiką kitos sistemos koordinatėmis ir laiku, vadinamos jų

transformacijų invariantais. Klasikinės mechanikos dėsniai yra Galilėjaus

transformacijų invariantai.

Erdvės intervalo invariantiškumas. Sakysime, judančioje atskaitos

sistemoje (S’) yra jos atžvilgiu nejudantis labai plonas strypas, kurio

galų koordinatės yra x’1, y’1, z’1 ir x’2, y’2, z’2.Šioje atskaitos

sistemoje strypo ilgis [pic] Bet kokio kūno ilgis, nustatytas ataskaitos

sistemoje, kurio atžvilgiu jis nejuda, vadinamas savuoju. Nejudančios

atskaitos sistemos (S) atžvilgiu strypas juda greičiu v0. Šioje atskaitos

sistemoje, nustatę tuo pačiu laiko momentu t=t0 jo galų koordinates x1, y1,

z1, ir x2, y2, z2, apskaičiuojame strypo ilgį: [pic] Galima teigti, kad

klasikinėje mechanikoje kūno ilgis, arba aplamai erdvės intervalas, yra

Galilėjaus transformacijų invariantas.

Laiko intervalo invariantiškumas.

Sakysime, kad nejudančioje atskaitos sistemoje laiko momentais t1 ir t2

vienas po kito įvyksta du įvykiai. Laiko tarpą ∆t=t2-t1 tarp įvykių dar

vadiname laiko intervalu. Laiko intervalas visose atskaitos sistemose yra

vienodas, kitaip sakant, jis yyra Galilėjaus transformacijų invariantas.

6.3. Specialiosios reliatyvumo teorijos postulatai

XIX a. viduryje Dž.Maksvelis sukūrė elektromagnetinio lauko ir šviesos

elektromagnetinės prigimties teoriją.

skirtnguose taškuose tas pats fizikinis procesas vyktų skirtinga sparta.

Viena priežasčių, dėl kurios atskaitos sistemoje nėra vieningo laiko, gali

būti jos neinertiškumas.

INERCIJOS JĖGOS

Neinercinėse atskaitos sistemose, be jėgų susijusių su materialiųjų kūnų ar

laukų poveikiu, yra ir kitokios prigimties jėgų, egzistuojančių dėl to, kad

atskaitos sistema neinercinė. Šios jėgos pasireiškia dėl materialiųjų kūnų

inercijos, todėl vadinamos inercijos jėgomis. Kadangi jos atsiranda ne dėl

kūnų tarpusavio sąveikos , tai inercijos jjėgoms netinka trečiasis Niutono

dėsnis.

Neinercinėse atskaitos sistemose materialiąjam objektui pagreitį suteikia

tiek sąveikos, tiek ir inercijos jėgos. Todėl, pridėjus prie materialųjį

tašką veikiančių sąveikos jėgų atstojamosios F inercijos jėgas Fin , galima

ir šiose atskaito sistemose taikyti antrąjį Niutono dėsnį.:

[pic];

Materialiojo taško pagreitis a inercinės atskaitos sistemos atžvilgiu

vadinamas absoliutiniu: [pic].

TIESIAI JUDANTI NEINERCINĖ ATSKAITOS SISTEMA

Sakysime atskaitos sistema S yra sąlygiškai nejudanti, t.y. inercinė, tuo

tarpu [pic]pastarosios atžvilgiu juda su pagreičiu a0:

Materialiojo taško padėties inercinėje sistemoje spindulio vektorių

užrašome taip:

[pic];

Nagrinėdami judėjimą, kurio greitis palyginus su šviesos greičiu vakuume

mažas, ir čia abiem atskai tos sistemoms laiką laikysime vieningu.

Diferencijuodami r laiko atžvilgiu gauname:

[pic]arba [pic], čia v, v0, ir v( – vadinamieji absoliutinis, pernešimo ir

santykinis greičiai. Diferencijuodami greičių sąryšį gauname analogiškus

pagreičius ir užrašome neinercinėje atskaitos sistemoje veikiančią

inercijos jėgą: [pic]. Taigi materialiąjam taškui inercinės jėgos suteiktas

pagreitis –a0 priklauso ne nuo jo masės, o nuo atskaitos sistemos

neinertiškumo.

KORIOLIO JĖGA

Besisukančioje atskaitos sistemoje jos atžvilgiu judantį materialųjį

objektą veikia ne tik išcentrinė inercijos jėga, bet ir dar viena,

vadinamoji Koriolio jėga. Ji visada statmena plokštumai, nubrėžtai per

sukimosi ašį:

[pic]

čia [pic]vektorius, statmenas plokštumai, v( santykinis greitis. Ši

lygybė teisinga ir tada kai greitis v( nestatmenas sukimosi ašiai ir kai

dydžiai v( ir[pic]kinta laiko atžvilgiu. Taigi neinercinėje atskaitos

sistemoje veikianti Koriolio jėga priklauso nuo atskaitos sistemos kampinio

greičio, nuo materialiojo objekto mmasės, jo judėjimo santykinio greičio

modulio ir krypties. Tik tada kai materialusis taškas slenka išilgai

sukimosi ašies greitis v( yra kolinearus vektoriui[pic]ir Koriolio jėga

lygi nuliui.

ŽEMĖS SUKIMASIS IR KORIOLIO JĖGA

Iš vektorinės sandaugos taisyklės išplaukia, kad judant kūnui link

ašigalio, Šiaurės pusrutulyje Koriolio jėga judėjimo krypties atžvilgiu

veikia į dešinę, o Pietų pusrutulyje – į kairę. Iš labai aukštai laisvai

krintantį kūną Koriolio jėga visada atlenkia į rytus nuo vertikalės,

einančios link žemės centro.

RELIATYVUMO TEORIJA,

EKVIVALENTIŠKUMO PRINCIPAS,

GRAVITACIJA:

Pakankamai mažoje erdvės srityje gravitacijos laukas yra ekvivalentiškas

tam tikrai neinercinei atskaitos sistemai, t.y. kūno judėjimo dėsniai

gravitacijos lauke ir atitinkamoje neinercinėje atskaitos sistemoje

užrašomi vienodai.

Reliatyvumo teorija nagrinėja erdvės ir laiko sąryšį su materialiaisiais

objektais, jų judėjimu ir gravitacija. Ji teigia, kad materijos

gravitacinis poveikis iškreivina įvykių erdvę ir dėl to jos geometrinės

savybės skiriasi nuo euklidinės erdvės savybių. Šios iškreivintos erdvės

trimačiame poerdvyje trikampio vidinių kampų suma nelygi (, apskritimo

ilgio ir spindulio santykis nelygus 2( ir t.t. Šioje erdvėje kūnų judėjimą

iš inercijos stebėtojas suvokia kaip judėjimą trimačiame poerdvyje kintamu

greičiu kreiva traektorija. Erdvės kreivį lemia ne tik ją iškreivinančio

kūno masė, bet ir jo energija. Kitaip sakant, gravitacija priklauso nuo

reliatyvistinės masės. |Materialiojo obj. mase – svarbiausias jam būdingas

dydis, išreiškiantis materijos inercines ir gravitacines savybes. Sistemą

sudarančių materialiųjų tasku masių suma laikoma lygia sistemos (kūnų)

masei.

Inercinė ir heliocentrine atskaitos ssistemos.

Jėgos sąvoka.Poveikis, dėl kurio kinta greitis arba kūnas deformuojasi –

mechaniniu. Mech. yra 3 saveikos jegos: tamprumo, trinties, gravitacijos.

Judesio kiekis. Ji yra pirminė ir naudojama klasikinėje mechanikoje ir

kvantineje mech. bei elektrodinamikoje. Mater. taško judesio kiekis yra

vektorius, lygus jo masės ir greičio sandaugai. K=mv. Vektor kryptis

sutampa su mater. taško judėjimo kryptimi. Kintantant m ar v, judesio

kiekis kinta. Viso kūno judesio kiekis lygus jį sudarančių mater. taškų

judesio kiekio geometrinei sumai. K=(Ni=1mivi.

Antras Niutono desnis. Materialiojo taško judesio kiekio kitimo Sparta

tiesiogiai proporcinga jį veikiančių jėgų atstojamąjai, t.y. 2 Niutono

desnis. dK/dt=(d/dt)(mv)=F. Jei nekinta masė: m(dv/dt)=ma=F. Arba a=F/m.

Įgytas pagreitis yra atvirkščiai proporcingas jį veikinčių jėgų

atstojamąjai ir atvirkščiai prop. masei. Didesnė masė, mažesnis pagreitis

d(mv)=F dt. d(mv)-vadiname judesio kiekio elementariuoju pokyčiu, F dt-

elementariuoju jėgos impulsu.

Trečias Niutono desnis. Du materialieji taškai veikia vienas kitą priešingų

krypčių vienodo modulio jegomis. F21=-F12.

Mech. sistemos masių centras ir jo judėjimo dėsnis.

Kūnai, neieinantys i nagrinejamą sistemą, vadinami išoriniais kūnais.

Jėgos, kuriomis veikia kūnai vienas kitą, vadinamos vidinėmis jėgomis.

Mech. sist. Vidinių jegų geometrinė suma lygi 0. Mech. kunu sist., kurios

neveikia išorinės jėgos, vadinama uždarąja sist. d2 /dt2 (miri)=Fi+fi. F-

išorines, F- vidiniu atstojamosios, r-spindulio vekt. d2/dt2 (I=1N miri

=(I=1NFi=F.

(.m d2/dt2 ) (I=1N (miri/m) =F. Masių centro padetis rodo, kaip

pasiskirsčiusi masė kūne ar mech. sistemoje. (md2rc)/dt2=mac=F. Masių

centro pagreitis ac=dvc/dt=d2rc/dt2 . Masių

centro greitis vc=drc/dt Mater.

taškų masių centras juda taip, kaip judėtų išor. jėgų atstojamosios

veikiamas mat. taškas, kurio mase =mat. taškų sist. masei. Uždaromosios

sist. masių centras yra būsenoje arba jo judejimas yra tolygus ir

tiesiaeigis.

Judesio kiekio tvermės desnis.kūnai susiduria – įvyksta smūgis. Vienas kitą

veikia jegomis f12(pirmąjį) ir kita f21(antrą). (d/dt) *(mivi ) = Fi+fi2 ;

(d/dt) *(m2v2) = F2+f21 ;d/dt(mivi +m2v2) =Fi +F2. Kai kūną sudaro ne du, o

N kūnų: (d/dt) (I=1Nmivi=(I=1NFi=F. Jei sist. uždaroji: (d /dt )(I=1N

(mivi)=0 arba const. Tai judesio kiekio tvermės dėsnis: Uždarosios mech.

sist. judesio kiekis const, kai jos viduje vyksta kokie nors procesai.

Dėsnis tinka, kai išorinių jėgu geometrinė suma lygi nuliui. Judesio kiekio

tvermės dėsnis reiškia erdvės savybiu nekintamuma, t.y. jos vienalytiškumą,

poslinkio atžvilgiu.

Mech. energija ir jėgu laukai.

Mech. darbas.Energija yra bendras kiekybinis visu materijos judejimo ir

saveikos formų matas. Fizikoje enrgijos buna: mech., vidinė, gravitacinė,

elektromagnetinė, branduolinė ir kt. Mech. skirstoma i judančių kūnų

kinetinę ir Susijusią su sąveikaujančių kunu padetimi, t.y. potencine

en. Mech. darbas apibūdina veikiant jegai vykstantį energijos perdavimo

procesą. A=

=(I=1NAi ; A=(Fdr= F(ds- iintegruodami apskaič. Baigtiniame kelyje atliktą

darbą. Tai kreivinis integralas. Kintamosios jėgos darbas baigtiniame

kelyje skaitine verte lygus materialųjį taška veikiančios jėgos projekcijos

poslinkio vektoriaus kryptyje Kreiviniam integralui.

M-gos dalelių sąveika ir jėgų laukas. Lauko savoka. Kai smūgio metu kūnai

liečiasi, turime paprasčiausią vieno kuno mech. poveikį kitam vadinamą

kontaktine saveika. Taip pat sąveikauja ir vakuume esančios m-gos dalelės.

Toks mechanizmas aiškinamas dvejopai: Laikantis toliveikos ir artiveikos

požiūrio. Toliveikos požiūriu sąveika tarp daleliu perduodama be tarpininko

ir akimirka. Artiveikos teorija teigia,kad sav. tarp nutolusių m-gos

dalelių perduodama per tarpininką baigtiniu grečiu. Šis tarpininkas-jegu

laukas.Gravitac. lauko šaltinis – mater. objektas, elektrinio lauko –

elektringa dalelė, ielektrintas kūnas, mg. lauko- magnetas, kintantis el.

laukas. Remiantis artiveikos teorija, bet kokia m-gos dalelė pakeičia ją

supančios erdvės fizikines savybes. Fizikinis laukas- tai fizik. sist.,

kuria apibudinantys dydžiai (lauko stip.,potencialas) nelokalizuoti jį

sukuriančioje dalelėje ar kūne, bet pasiskirstę juos supančioje aplinkoje.

Centrinių jėgų laukas

Visuotinės gravitacijos dėsnis:masės m ir m1 kūnai traukia vienas kitą jėga

tiesiogiai proporcinga jų masių sandaugai ir atvirkščiai proporcinga

atstumo tarp jų kvadratui.

Toje pačioje vietoje visų kunų laisvojo kritimo pagreitis yra vienodas,

t.y. nepriklauso nuo krintančio kūno masės. Gravitacinis vieno kūno

poveikis kitam perduodamas gravitacijos lauku. Grav. lauko šaltinis yra

materialusis kūnas. Masės m materialiojo taško sukurtas gravitacijos laukas

pasižymi šiom savybėm:bet kokiam lauko taške esančius materialius taškus

laukas veikia atitinkamom jėgom F kurių tasos kertasi vienam taške, kurį

vadiname jėgų centru. Gravitacijos lauko stipris E moduliu ir kryptim lygus

jėgai kuria laukas veikia tame taške vieneto didumo masės kūną.

Žvaigždžių atžvilgiu orbitinis žemės greitis yra apie 30 km/s. Po

daukartinių matavimų buvo nustatyta, kad šviesos greitis į abi pusias

vienodas. Vadinasi, elektramagnetinėms bangoms netinka klasikinis

(Galilėjaus) greičių sudėties dėsnis. Be to pasirodė, kad elektromagnetinio

lauko lygtis nėra Galilėjaus transformacijų invariantai. 1905 m. šį

elektromagnetinį reiškinių neatitikimą paaiškino A.Einšteinas, sukūręs

specialiąją reliatyvumo teoremą. Ši teorija tinka tik inercinėms atskaitos

sistemoms.

Specialioji reliatyvumo teorija grindžiama dviem postulatais: 1) visi

fizikos dėsniai visose inercinėse atskaitos sistemose yra vienodi; 2)

šviesos greitis vakuume visose inercinėse atskaitos sistemose nepriklauso

nuo šviesos šaltinio ar stebėtojo reliatyvaus judėjimo: visomis kryptimis

jis yra vienodas ir lygus universaliajai konstantai c. Nustatyta, kad

c=299792456,2[pic]1,1 m/s. Ši konstanta yra šviesos greitis vakuume.

Pirmas postulatas yra mechaninio reliatyvumo principo taikymas visiems

fizikiniams reiškiniams. Antrasis specialiosios reliatyvumo teorijos

postulatas teigia, kad šviesos greitis vakuume visose inercinės atskaitos

sistemose vienodas. Šis teiginys yra iš fundamentaliųjų gamtos dėsnių.

Šviesos greitis vakuume yra invariantas.

6.4. Lorenco transformacijos

Transformacijų formulės, kuriose atsižvelgiama į postulatus, taip pat į

esmines erdvės ir laiko simetrijos savybes, vadinamos Lorenco

transformacijomis. Jeigu abiejuose atskaitos sistemose laiko atskaitos

pradžią (t=0 ir t’=0) pasirenkame tuo momentu, kai abiejų koordinačių

sistemų pradžios O or O’ sutampa, tai Lorenco transformacijos užrašomos

šitaip: [pic] Atvirkštinės transformacijų lygtys užrašomos analogiškai, tik

pernešimo greičio projekcijos ženklas pakeičiamas priešingu: [pic] Kaip

matyti iš Lorenco transformacijų, pereinant iš vienos inercinės atskaitos

sistemos į kitą, transformuojamos ne tik nagrinėjamojo įvykio erdvinės

koordinatės, bet ir jo vyksmo laikas. Laikas yra reliatyvus ir

neatskiriamas nuo erdvės. Specialioji reliatyvumo teorija daro tokią

prielaidą: kiekvienai inercinei atskaitos sistemai yra savas vieningas

laikas ta prasme, kad kiekviename jos taške koks nors konkretus procesas

vyksta vienoda sparta. Erdvės ir laiko vienovė, gauta remiantis šviesos

greičio inercinėse atskaitos sistemose pastovumo dėsniu, rodo, kad erdvė ir

laikas tarpusavyje susėję ir, formaliai žiūrint, tarytum sudaro keturmatę

erdvės-laiko sistemą, dar vadinamą erdvės ir laiko kontinuumu, įvykių erdve

arba Minkovskio erdve.

Galilėjaus transformacijos yra Lorenco transformacijų atvejis, tinkantis

mažiems greičiams lyginant su šviesos greičiu vakuume. Inercinės atskaitos

sistemos negali judėti viena kitos atžvilgiu greičiu, didesniu už šviesos

greitį vakuume. Kadangi kiekviena atskaitos sistema siejama su

materialiuoju kūnu arba dalele, tai ir jų greitis negali viršyti šviesos

greičio c, t.y. dydis c yra ribinis greitis.

6.5. Vienalaikškumo reliatyvumas

Du įvykiai, vykstantys skirtingose pasirinktos koordinačių sistemos

taškuose, vadinami vienalaikiais, jeigu jie įvyksta tą patį laiko momentą

pagal tos atskaitos sistemos laikrodį. Vienalaikiškumui nustatyti

laikrodžiai turi būti idealiai vienodi.

Nejudančios atskaitos sistemos S taškuose, kurių koordinatės x1 ir x2,

tuo pačiu metu (t1=t2=t0) įvyksta du tarp savęs nesusiję įvykiai. Šių

įvykių laiką judančioje sistemoje (S() apskaičiuojame pagal laiko

transformacijas: [pic] Iš t(2-t(1, gauname [pic]. Taigi įvykiai, kurie

atskaitos sitemoje S vyksta tuo pačiu metu ir tame pačiame erdvės taške

(x1=x2), atskaitos sistemoje S( yra taip pat vienalaikiai (t(2-t(1=0).

Tačiau įvykiai, vykstantys skirtinguose erdvės taškuose (x1(x2), sistemoje

S( yra jau nevienalaikiai (t(2-t(1(0).

Skirtumo t(2-t(1 didumas ir ženklas priklauso nuo įvykių vietos

koordinačių x1 ir x2, taip pat nuo ataskaitos sistemų reliatyviojo judėjimo

greičio. Įvykių vienalaikiškumo sąvoka nėra absoliuti. Nors įvykiai laiko

atžvilgiu vyksta ir nuosekliai (yra praeitis, dabartis, ateitis), bet du

įvykiai, kurie vienam stebėtojui (pavyzdžiui S), atrodo vykstantys vienu

laiku, kitam (pavyzdžiui S(), judančiam jo atžvilgiu stebėtojui, gali

atrodyti nevienalaikiai arba net vykti atvirkščia tvarka. Taip yra todėl,

kad jokie materialūs poveikiai, per kuriuos susidaro fizikinis ryšys tarp

įvykių, vykstančių skirtinguose erdvės taškuose, negali būti

|Jėgų lauką vadiname vienalyčiu jei lauko stiprumo vektorius E yra

vienodas bet kokiam to lauko taške. Grav. laukas yra stacionarus kai

kuriatis materialusis objektas nejuda atskaitos sistemoj. Gravitacijos jėgų

darbas nepriklauso nuo to kokia trajektorija judėjo materialus taškas.

Potencialios jėgos tai jėgos kurių atliekamas darbas, perkeliant kūną bet

kokia uždara trajektorija lygus 0.

Kinetinė energija

Atstojamosios jėgos darbas lygus materialiojo taško kinetinės energijos

pokyčiui. Mechaninis darbas A yra energijos kiekio kurį vienas kūnas

perduoda kitam, matas. Judančio kūno kinetinė energija lygi darbui kurį jis

geba atlikti iki visai sustos.

Potencinė energija

Potencinė energ. yra materialių objektų potencialinės sąveikos kiekybinė

charakteristika. Dalelės potenc. energ. lygi darbui atliktam potencialių

jėgų, perkeliančių ją į būseną, kurioje dalelės potenc. energ. laikoma

lygia 0. Huko dėsn.:tamprumo jėga F tiesiogiai proporcinga deformacijos

didumui.

Mechaninės energijos tvermės dėsnis – vykstant bet kokiems procesams,

konservatyviosios mechaninės sistemos pilnutinė mechaninė energija nekinta.

Dalelių ar

kūnų sistemą vadiname konservatyviąja, kai visos joje

veikiančios vidinės jėgos yra tik potencialinės, o visos išorinės jėgos –

stacionarios potencialinės. Šių sąlygų netenkinančias sistemas vadiname

nekonservatyviosiomis.

Stacionarių potencialinių jėgų darbas yra lygus dalelės potencinių energijų

skirtumui. Dalelės pilnutinės mechaninės energijos pokytis yra lygus ją

veikiančių nepotencialinių jėgų atliktam darbui. Veikiant dalelę tik

stacionarioms potencialinėms jėgoms, jos mechaninė energija nekinta.

Energijos tvermės ir virsmų dėsnis – vykstant bet kokiems procesams

izoliuotoje materialioje sistemoje, pilnutinė sistemos energija

nekinta.Dėsnis rodo, kad vienos materijos judėjimo formos gali virsti

kitomis, bet pats materijos judėjimas yra amžinas, aamžina ir pati materija.

Mechaninė sistema, kurioje vyksta mechaninės energijos sklaida ( veikiant

trinties ar klampos jėgoms) vadinama disipatyviąja. Net izoliuotose

disipatyviose sistemose mechaninė energija nepastovi – ji nuolat mažėja.Čia

mechaninės energijos pokytis lygus vidinių nepotencialinių jėgų darbui.

Smūgiu vadiname dviejų ar daugiau materialiųjų kūnų, dalelių ir kt.

Trumpalaikę sąveiką, kuri įvyksta palyginti mažoje erdvės srityje.

Smūgio linija – susidūrusių kūnų paviršių bendra normalė, einanti per jų

sąlyčio tašką. Centrinis smūgis būna, kai susidūrimo momentu abiejų kūnų

masių centrai yra smūgio linijoje. Tiesusis – kai prieš susiduriant kūnų

masių centrų ggreičiai buvo lygiagretūs smūgio linijai. Kitais atvejais

smūgį vadiname įstrižainiu.

Smūgio rezultatas priklauso nuo susidūrusių kūnų savybių. Galimi du

ribiniai atvejai: idealiai tamprus ir idealiai netamprus smūgiai.

Jeigu deformacija būna idealiai tampri, tai smūgio jėgos yra potencialinės

ir susidūrusių kūnų sistemai galime taikyti mechaninės energijos ttvermės

dėsnį. Tai idealiai tamprus smūgis. Taip susidūrę vienodų masių kūnai

apsikeičia greičiais.

Smūgį, visiškai nesukeliantį kūnų tampriosios deformacijos, vadiname

idealiai plastišku. Įvykus tokiam smūgiui, abu kūnai susijungia ir juda tuo

pačiu greičiu. Plastiškiesiems smūgiams mech. energijos tvermės dėsnis

netinka, bet tinka judesio kiekio tvermės dėsnis. Plastiškai susidūrus

dviem vienodos masės ir vienodu greičiu priešpriešais judantiems kūnams,

bendras sistemos greitis pasidaro lygus nuliui: smūgio metu visa abiejų

kūnų kinetinė energija virsta jų vidine energija.

Kūno sukamasis judėjimas

Suk. Judėjimas gali būti dvejopas:1 sukimasis apie ašį ir 2 sukimasis apie

tašką.1 yratoks kieto kūno judėjimas , kai bent dviejų jo taškų A ir B

greičiai lygūs nuliui. Tiesė jungianti A ir B taškus – sukimosi

ašis.Judėjimą , kai ašies padėtis nesikeičia vadiname sukimusi apie

pastovią ašį.

Kūnas sukasi apie tašką kai nejuda tik vienas jo taškas , oo visi kiti juda

sferų , kurių centras yra tas taškas , paviršiumi (sferinis

judėjimas).Sferiškai judantys kūnai iš dalies sukasi apie ašį , tačiau ji

nuolat keičiasi , todėl vadinama momentine sukimosi

ašimi.Charakteristikos:1 kinematinės-posūkio kampas, kampinis greitis ,

kamp. pagreitis;2 dinaminės-inercijos momentas , judesio kiekio mom.ir

kinetinė energija.

Taikymas:suk. jud. dėsningumai taikomi atomo fizikoje , dangaus mechanikoje

, išorinėje balistikoje , taikoma sprendžiant daugelį technikos uždavinių.

Kampinis greitis

Bet koks k. kūno taškas M juda aplink aši spindulio R apskritimu.Taško M

kelią per laiko tarpą ∆t galima apibūdinti jam proporcingu spindulio RR

posūkio kampu ∆φ.Posūkio kampo ∆φ ir laiko tarpo ∆t, per kurį spindulys R

pasisuko , santykis vadinamas vidiniu kampiniu greičiu ω.Šio santykio ribą

vadiname kampiniu greičiu ω.Jis lygus posūkio kampo pirmąjai išvestinei

laiko atžvilgiu.Tai vektorius, nukreiptas išilgai sukimosi ašies taip ,

kad, žiūrint iš jo galo, kūnas sukasi prieš laikrodžio rodyklę.

perduodami greičiu, didesniu už c.

6.6. Reliatyvistinis judančio kūno sutrumpėjimas

Judančios inercinės atskaitos sistemos (S() atžvilgiu nejudantis strypas

orentuotas išilgai O(x( ašies. Šioje savoje atskaitos sistemoje strypo galų

koordinatės x(1 ir x(2, laikui bėgant, nekinta ir savasis ilgis yra lygus

l0=x(2-x(1. Nejudančios atskaitos sistemos (S) atžvilgiu strypas juda

pernešimo greičiu v0. Tuo pačiu metu (t1=t2=t0) išmatavę abiejų galų

koordinates x1 ir x2, apskaičiuojame strypo ilgį l=x2-x1. Pagal Lorenco

transformacijas, kuriose yra nejudančios atskaitos sitemos (S) laikas t,

gauname [pic] arba[pic]. Daugiklis [pic] mažesnis už 1, todėl kūno savasis

ilgis l0>l . Kūno matmenys judėjimui statmena kryptimi nekinta ir visose

inercinėse atskaitos sistemose yra vienodi, todėl, kūnui judant išilgai Ox

ašies, y2-y1=y(2-y(1 ir z2-z1=z(2-z(1. Aprašytą matmenų sutrumpėjimą

vadiname reliatyvistiniu susitraukimu. Jis rodo, kad kūno erdviniai

matmenys ta kryptimi, kuria jis juda, yra ne absoliutūs, o reliatyvūs ir

nėra Lorenco transformacijų invariantai. Reliatyvistinis susitraukimas yra

specialiosios reliatyvumo teorijos kinematinis efektas. Jis nesusijęs su

kokiomis nors jėgomis, veikiančiomis kūną išilgai tos krypties, kuria jis

juda, ir jį gniuždančiomis. Tačiau reliatyvistinio kūno susitraukimas yra

gana ddidelis tik tada, kai kūnas juda pakankamai dideliu greičiu.

6.7. Reliatyvistinis laiko tarpo pokytis

Nagrinėjamų įvykių vyksmo momentai nejudančioje atskaitos sistemoje

užrašomi šitaip: [pic] Iš čia laiko tarpas tarp įvykių [pic] Taigi matome,

kad priešingai klasikinės mechanikos išvadoms laiko tarpas tarp įvykių yra

reliatyvus ir nėra Lorenco transformacijų invariantas. Laiko tarpas ∆t0

išmatuotas kartu su brūkšniuota atskaitos sistema (S’) judančiu laikrodžiu.

Tokiu laikrodžiu matuojamą laiką vadiname savuoju. Laiko tarpas tarp tų

pačių įvykių ∆t, išmatuotas atskaitos sistemoje S rimties būsenoje esančiu

laikrodžiu, vadinamas laboratoriniu. Kaip matyti [pic] formulėje, ∆t>∆t0,

t.y. savasis laikas yra pats trumpiausias arba judantis laikrodis eina

lėčiau už nejudantį.

1972 m. amerikiečių mokslininkai Kitingas ir Hafelis reliatyvistinį

laiko sulėtėjimą užfiksavo tiesiogiai. Jie lygino skirtingais greičiais

judėjusių vienodų atominių laikrodžių parodymus.

6.8. Įvykių intervalo invariantiškumas

Panagrinėkime keturmatėje įvykių erdvėje du elementariuosius įvykius.

Pirmasis įvykis nusakomas įvykių erdvės koordinatėmis x1, y1, z1, ict1,

antrasis – atitinkamai koordinatėmis x2, y2, z2, ict2. Jeigu realioje

trimatėje erdvėje galima sudaryti tokią koordinačių sistemą, kur atstumą

tarp taškų, kurių koordinatės x1, y1, z1 ir x2, y2, z2, išreiškiame

formule: [pic] tai tokia erdvė vadinama Euklido erdve. Įvykių erdvę,

kurioje keturmatį įvykių intervalą, t.y. atstumą tarp dviejų elementariųjų

įvykių, išreiškiame [pic] vadiname pseudoeuklidine.

Įrodysime, kad keturmatis intervalas yra Lorenco transformacijų

invariantas. Judančioje atskaitos sistemoje (S’) intervalo tarp įvykių 1 ir

2 kvadratas užrašomas šitaip: [pic] Iš Lorenco transformacijų lygčių

sistemos gauname [pic] Įrašę šias išraiškas į formulę ir ją pertvarkę,

gauname [pic] Čia matome, kad keturmatis įvykių erdvės intervalas yra

Lorenco transformacijų invariantas, nors jį sudarantys dydžiai ∆l ir ∆t

atskirai nėra Lorenco transformacijų invariantai.Formulėje [pic] matyti,

kad, atsižvelgiant į tai, kuris dydis – ∆l ar c∆t – didesnis, įvykių erdvės

intervalas gali būti realus, menamo ar nulinio ilgio. Šis intervalas būna

realus, kai šios formulės pošaknis yra teigiamas, t.y. ∆l>c∆t. Toks

intervalas dar vadinamas erdviškuoju. Menamą įvykių erdvės intervalą

gauname, kai ∆lc∆t, negalima

susieti priežastiniu ryšiu. Jeigu intervalas yra erdviškasis, tai galima

pasirinkti tokią atskaitos sistemą, kurioje du įvykiai įvyktų vienu momentu

(∆t=0) skirtinguose erdvės taškuose. Tuomet būtų dydis ∆s2=∆l2>0. Taigi

intervalas tarp šių įvykių ir toje koordinačių sistemoje yra erdviškasis.

Tačiau nėra tokios atskaitos sistemos, kurioje abu įvykiai vyktų viename

taške (∆l=0), nes tuomet dydis ∆s2 būtų neigiamas. Tai prieštarauja

intervalo erdviškumo sąvokai.

Laikiškasis intervalas. Jeigu intervalas yra laikiškasis, tai galima

pasirinkti tokią atskaitos sistemą, kurioje sutaptų įvykių 1 ir 2 erdvinės

koordinatės (∆l=0), nes tuomet ∆s2=-c2∆t2 pasidaro neigiamas, t.y.

tenkinama intervalo laikiškumo sąlyga. Tačiau nėra tokios atskaitos

sistemos, kurioje šie įvykiai būtų vienalaikiai (∆t=0), nes tuomet dydis

∆s2=∆l2 pasidarytų teigiamas, kas prieštarauja intervalo laikiškumo

sąlygai. Laikiškasis intervalas yra tarp įvykių, vykstančių su rimties masę

turinčia dalele. Tokios dalelės judėjimo greitis v visada mažesni už c,

todėl

jos nueitas kelias ∆l